以阿拉伯语编写的Latex文档，但参考文献列表未以英文印刷
问题描述 投票：-1回答：2
[在Latex中，我使用的是biber，但它未以正确的格式显示引用，可能是由于使用了第二语言阿拉伯语及其软件包arabtex。有许多双语软件包，可让您用另一种语言进行引用。但是，我是使用LaTex和参考的双语软件包的新手。The references
This how it suppose to be printed as
\documentclass[article,10pt]{amsart}
\usepackage{ifluatex,ifxetex}
\ifluatex
\usepackage{fontspec} % optional
\else\ifxetex
\usepackage{fontspec} % optional
\else % assume that pdftex engine is in use
\usepackage[T1]{fontenc}
\usepackage[utf8]{inputenc} % optional for "\ng"
\fi\fi
\usepackage{graphicx}
\graphicspath{ {./images/} }
\usepackage[bibencoding=utf8, backend=biber, style=apa, language=english]{biblatex}
\DeclareLanguageMapping{english}{english-apa}
\addbibresource{func.bib}
\usepackage{amsmath}
\usepackage{hyperref}
\usepackage{arabtex}
\usepackage{utf8}
\usepackage{boondox-cal}
\usepackage[margin=0.5in]{geometry}
\usepackage{steinmetz}
\title{Functions}
\author{Mohammad Alkahtani}
\date{May 2020}
\begin{document}
\setcode{utf8}
\pagenumbering{gobble}
\maketitle
\newpage
\pagenumbering{arabic}
\section{Power Series}
\setarab
\fullvocalize
\arabtrue
\begin{RLtext}
الدوال بالإمكان تكوينها كمجموعه من حدود تعطي نتيجة الدالة إذا كانت الحدود غير منتهية و نتيجة تقريبية للدالة في حالة كانت الحدود محددة العدد و هذا ما يستخدم في الحاسب و تحويل الدوال من صيغيتها في الطبيعه إلى صيغتها في الأجهزه الإلكترونية لتكون مرئية أو مسموعه فعلى سبيل المثال جرب الموقع التالي و تأكد أن المسموع لك هو بين 20 هرتز إلى 20,000 هرتز و الدالة عندما نجمعها مع مجموعه مشاببه لها في تردد زمني معني يتكون لنا صوت
\end{RLtext}
\href{http://meettechniek.info/additional/additive-synthesis.html}{Sounds}
\begin{RLtext}
جرب الرابط الثاني بالإسفل و تأكد أن الصور و الرسمات يجسدها مجموعه من الدوال الرياضية في الحاسب و عند تجميع أكثر من صورة في تردد زمني معين يتكون لنا مقطع مرئي و بإمكان إضافة له موجات من الصوت فيصبح فلم
\end{RLtext}
\href{https://blogs.scientificamerican.com/guest-blog/making-mathematical-art/}{Pictures}
\\*
\begin{equation}
1 + x + x^2 + x^3 + .... \tag{1.1} \label{eq:frame0}
\end{equation}
\begin{equation}
1 + x + \frac{x^2}{2} + \frac{x^3}{6} + .... \tag{1.2} \label{eq:frame1}
\end{equation}
\begin{RLtext}
الدالة
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame0} from \autocite{Flint2012}
\begin{RLtext}
و الدالة
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame1} from \autocite{Flint2012}
\begin{RLtext}
عبارة عن مجموعة حدود تمثل دوال أخرى
\end{RLtext}
\subsection{Sine}
\begin{equation}
\sin x = x - \frac{x^3}{3!} + \frac{x^5}{5!} - \frac{x^7}{7!} + ... \textrm{ where the degree } x \textrm{ in radians} \tag{1.1.1} \label{eq:frame2}
\end{equation}
\begin{RLtext}
تكوين دالة الجا ، بهذا التكوين نستخدمها أستخدام أمثل في التطبيقات الهندسية عندما نواجه الأعداد التخيليه و ليس بإمكان إيجاد قيمة جذر سالب واحد و لكن عند ضرب عدد تخيلي بأخر فإننا نحصل على القيمة سالب واحد و تتسهل المعادلة بدل إيجاد قيمة عدد تخيلي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame2} from \autocite{Flint2012}
\begin{equation}
\sin 0.5 = 0.5 - \frac{(0.5)^3}{3!} + \frac{(0.5)^5}{5!} - \frac{(0.5)^7}{7!} + ... \tag{1.1.2} \label{eq:frame3}
\end{equation}
this eq \autocite{JamesFlint2012} From \eqref{eq:frame3} $\sin 0.5 \approx 0.5 - 0.0208333 + 0.0002604 = 0.4794271$
\begin{equation}
\sin x \approx x \textrm{ where the degree } x \textrm{ is small and measured in radians} \tag{1.1.3} \label{eq:frame4}
\end{equation}
\begin{RLtext}
قيمة تقريبية لتكوين دالة الجا
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame4} from \autocite{Flint2012}
\subsection{Cosine}
\begin{equation}
\cos x = 1 - \frac{x^2}{2!} + \frac{x^4}{4!} - \frac{x^6}{6!} + ... \tag{1.2.1} \label{eq:frame5}
\end{equation}
\begin{RLtext}
تكوين دالة الجتا ، بهذا التكوين نستخدمها أستخدام أمثل في التطبيقات الهندسية عندما نواجه الأعداد التخيليه و ليس بإمكان إيجاد قيمة جذر سالب واحد و لكن عند ضرب عدد تخيلي بأخر فإننا نحصل على القيمة سالب واحد و تتسهل المعادلة بدل إيجاد قيمة عدد تخيلي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame5} from \autocite{Flint2012}
\begin{equation}
\cos x \approx 1 - \frac{x}{2!} \textrm{ where the degree } x \textrm{ is small and measured in radians} \tag{1.2.2} \label{eq:frame6}
\end{equation}
\begin{RLtext}
قيمة تقريبية لتكوين دالة الجتا
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame6} from \autocite{Flint2012}
\subsection{Exponential}
\begin{equation}
\exp^x = 1 + x + \frac{x^2}{2!} + \frac{x^3}{3!} + \frac{x^4}{4!} + ... \tag{1.3.1} \label{eq:frame7}
\end{equation}
\begin{RLtext}
تكوين الدالة الأسية ، بهذا التكوين نستخدمها أستخدام أمثل في التطبيقات الهندسية عندما نواجه الأعداد التخيليه و ليس بإمكان إيجاد قيمة جذر سالب واحد و لكن عند ضرب عدد تخيلي بأخر فإننا نحصل على القيمة سالب واحد و تتسهل المعادلة بدل إيجاد قيمة عدد تخيلي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame7} from \autocite{Flint2012}
\section{Complex Number}
\noindent
\begin{RLtext}
الأعداد التخيليه
\end{RLtext}
$\mathbb{C}$
$a+bi$ \\
$i^2=-1$ \\
$\mathbb{C}$
$a+bj$ \\
$j^2=-1$ \\
$\Re(z)$ and $\operatorname{Re}(z)$ \\
$\Im(z)$ and $\operatorname{Im}(z)$ \\
\begin{equation}
\exp^x = 1 + x + \frac{x^2}{2!} + \frac{x^3}{3!} + \frac{x^4}{4!} + ... \tag{2.1} \label{eq:frame8}
\end{equation}
\begin{RLtext}
تكوين الدالة الأسية ، بهذا التكوين نستخدمها أستخدام أمثل في التطبيقات الهندسية عندما نواجه الأعداد التخيليه و ليس بإمكان إيجاد قيمة جذر سالب واحد و لكن عند ضرب عدد تخيلي بأخر فإننا نحصل على القيمة سالب واحد و تتسهل المعادلة بدل إيجاد قيمة عدد تخيلي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame8} from \autocite{Flint2012}
\subsection{The exponential form of a complex number}
\noindent
\\*
From \eqref{eq:frame8} from \autocite{Flint2012}
\begin{equation}
\exp^{j\theta} = \cos \theta + j \sin \theta \tag{2.1.1} \label{eq:frame9}
\end{equation}
\begin{RLtext}
تحويل الدالة الأسية عندما يكون العدد التخيلي في الأس موجب إلى جا و جتا، بهذا التحويل نستخدم الدوال و نغييرها في التطبيقات الهندسية عندما نواجه الأعداد التخيليه و ليس بإمكان إيجاد قيمة جذر سالب واحد و لكن عند ضرب عدد تخيلي بأخر فإننا نحصل على القيمة سالب واحد و تتسهل المعادلة بدل إيجاد قيمة عدد تخيلي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame9} from \autocite{Flint2012}
\begin{equation}
\exp^{-j\theta} = \cos \theta - j \sin \theta \tag{2.1.2} \label{eq:frame10}
\end{equation}
\begin{RLtext}
تحويل الدالة الأسية عندما يكون العدد التخيلي في الأس سالب إلى جا و جتا، بهذا التحويل نستخدم الدوال و نغييرها في التطبيقات الهندسية عندما نواجه الأعداد التخيليه و ليس بإمكان إيجاد قيمة جذر سالب واحد و لكن عند ضرب عدد تخيلي بأخر فإننا نحصل على القيمة سالب واحد و تتسهل المعادلة بدل إيجاد قيمة عدد تخيلي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame10} from \autocite{JamesFlint2012}
\begin{equation}
\sin \theta = \frac{\left[e^{j\theta} - e^{-j\theta}\right] }{2j} \tag{2.1.3} \label{eq:frame11}
\end{equation}
\begin{RLtext}
تحويل دالة الجا إلى دالة أسية ، بهذا التحويل نستخدم الدوال و نغييرها في التطبيقات الهندسية عندما نواجه الأعداد التخيليه و ليس بإمكان إيجاد قيمة جذر سالب واحد و لكن عند ضرب عدد تخيلي بأخر فإننا نحصل على القيمة سالب واحد و تتسهل المعادلة بدل إيجاد قيمة عدد تخيلي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame11} from \autocite{Flint2012}
\begin{equation}
\cos \theta = \frac{\left[e^{j\theta} + e^{-j\theta}\right] }{2} \tag{2.1.4} \label{eq:frame12}
\end{equation}
\begin{RLtext}
تحويل دالة الجتا إلى دالة أسية ، بهذا التحويل نستخدم الدوال و نغييرها في التطبيقات الهندسية عندما نواجه الأعداد التخيليه و ليس بإمكان إيجاد قيمة جذر سالب واحد و لكن عند ضرب عدد تخيلي بأخر فإننا نحصل على القيمة سالب واحد و تتسهل المعادلة بدل إيجاد قيمة عدد تخيلي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame12} from \autocite{Flint2012}
\section{Taylor Series, Maclaurin Series and Mansour’s theorem}
\noindent
\\*
Taylor Series
\noindent
\begin{equation}
f(x) = f(0) + \frac{f'(0)}{1!} (x -a)^1 + \frac{f(0)}{2!} (x -a)^2 + \frac{f'(0)}{3!} (x-a)^3 + \dotsb = \sum_{k=0}^\infty \frac{f^{\left(k\right)}(0)}{k!} (x-a)^k \tag{3.1} \label{eq:frame13}
\end{equation}
\begin{RLtext}
سلسلة تايلور للقوى عبارة عن تكوين الدالة من القيمة الأبتدائية للدالة عند عدد معين ثم جمع مشتقات الدالة عند القيمة الأبتدائية مضروب في المتغير مطروح منه العدد المعين، المضروب يكون مروفع للأس أو القوة لرقم الحد أبتداء من الحد الثالث الأس الثاني أو للقوة 2 لأن الحد الأول 0 و الحد الثاني 1 و ناتج الأس أو القوة للحد الأول و الثاني عبارة عن 1 و نفس الدالة على التوالي، ثم نقسم على مضروب رقم الحد
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame13} from \autocite{Flint2012}
\\*
Maclaurin Series
\begin{equation}
f(x) = f(0) + \frac{f'(0)}{1!}x + \frac{f(0)}{2!}x^2 + \frac{f'(0)}{3!}x^3+\dotsb = \sum_{k=0}^\infty \frac{f^{\left(k\right)}(0)}{k!} x^k \tag{3.2} \label{eq:frame14}
\end{equation}
\begin{RLtext}
سلسلة ماك لورين للقوى نفس سلسلة تايلور مع جعل العدد الثابت صفر فتكوين الدالة من قيمة الدالة الأبتدائية عند صفر و لا يكون هناك طرح لأنك تطرح من صفر
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame14} from \autocite{Flint2012}
Mansour Series
\begin{equation}
f(x) = \dfrac{\sum\limits_{k=0}^{\infty} f_k (m) (g(m) -M)^k }{k!} \tag{3.3} \label{eq:frame15}
\end{equation}
\eqref{eq:frame15} \autocite{Hammad2013}
Explaintaion of Mansour Series
Let
\begin{equation}
f(x) = \sum_{k=0}^{\infty} S_k (g(m) -M)^k \textrm{ Where } S_k \textrm{ is a constant and } M \textrm{ is the value of the function } g(m) \textrm{ at variable } m \tag{3.4} \label{eq:frame16}
\end{equation}
\eqref{eq:frame16} \autocite{Hammad2013}
\begin{equation}
f_k(x) = \frac{f'_k(x)}{g'(m)} \textrm{ Where } f' \textrm{ and } g' \textrm{ are the functions first derivatives }\tag{3.5} \label{eq:frame17}
\end{equation}
\eqref{eq:frame17} \autocite{Hammad2013}
In the papaer \autocite{Hammad2013}
\href{https://www.researchgate.net/publication/277597486_Numerical_and_Analytical_Methods_in_Engineering_IRENA_If_fx_is_a_Function_in_gx_what_are_the_Coefficients_of_that_Function_A_New_Expansion_for_Analytic_Function_in_Standard_Form_fx_S_k0_S_k_gx_-_Mk/link/556e1db608aeab777226a184/download}{An article by Mansour Hammad}
\begin{RLtext}
في المثال الأول عند التعويض بقيمة للمتغيير
\end{RLtext}
\begin{equation}
f(x) = g(x)^2 \textrm{ Where } g(x) = x^2 + x -6 \textrm{ The result is } f(x) = x^4 + 2 x^3 - 11 x^2 -12 x + 36 \tag{3.6} \label{eq:frame18}
\end{equation}
\eqref{eq:frame18} \autocite{Hammad2013}
\begin{RLtext}
نعوض عن قيمة المتغير ب 4 على سبيل المثال
\end{RLtext}
\begin{equation}
f(x) = g(x)^2 \textrm{ Where } g(x) = 4^2 + 4 -6 = 16 + 4 -6 = 14^2 = 196 \textrm{ The result is } \tag{3.7} \label{eq:frame19}
\end{equation}
\eqref{eq:frame19}
\begin{equation}
f(x) = 4^4 + 2 4^3 - 11 4^2 -12 4 + 36 = 256 + 2(64) - 11(16) - 12(4) + 36 = 256 +128 -176 - 48 + 36 = 196 \textrm{ Both gives the same result } \tag{3.8} \label{eq:frame20}
\end{equation}
\eqref{eq:frame20}
\begin{RLtext}
الرابط بين الدالتين المذكورتين في المقالة هو أن أحدهما تساوي الدالة نفسها مضروبة في نفسها أكثر من مرة أي أنها من توليد القوى للدالة، بمعنى أخرى دالة تساوي الجذر التربيعي لدالة أخرى أو الجذر التكعيبي أو .... الخ. علماً أن المقالة في أخطأ أملائية في مقدمة المقالة المقطع الثاني إذاً - ثم كتبت من، ولم تصصح من مراجعي المقالة قبل النشر و لكن المادة العلمية عبارة عن طريقة جديدة مشابهه لطرق أخرى تنشر في مجلات علمية عديدة. الذي لم أجد له منطق هو جعل القيمة الإبتدائية للدالة في السلسلة مساوي لقيمة الدالة، فقيمة الدالة عند أول قيمة لها في السلسلة المجموعة برمز سيجما مساوي لقيمة الدالة كما في القاعدة 21 في المقالة. فهل هذا شرط لتطبيق السلسلة أن يكون الحد الأول مساوي للدالة نفسها، إذا كان كذلك فأن بقية الحدود عبارة عن زيادة لا حاجة لها.
\end{RLtext}
\begin{equation}
f(x) = g(x)^2 or f(x) = g(x)^3 \tag{3.9} \label{eq:frame21}
\end{equation}
\eqref{eq:frame21} as in \autocite{Hammad2013}
\newpage
\section{Transmission Lines}
\begin{RLtext}
الموجات تمثل بدوال و الأصوات و الصور و الأفلام في الطبيعة عبارة عن إندماج موجات مع بعضها مما يؤدي إلى إندماج دوال مع بعضها، عند تمثيل هذه الأشياء الطبيعية على الحاسب فأننا نحتاج إلى تحويلها من صيغتها الطبيعية الغير منتهية في علم الجبر و الحساب تسمى متسلسلة لا نهائية إلى صيغة حاسوبية محدودة أو ما يسمى في علم الجبر و الحساب المجاميع المنتهية، هي تمثل المتسلسلة اللانهائيه بطريقة تقريبية. هذه الموجات تحتاج إلى وسط ينقلها من مكان إلى آخر و عند نقلها يتكون هناك ما يسمى بإرتداد الموجات عند النقل في خطوط النقل و أيضاً الموجات المتولدة من الموجات المغناطيسية المصاحبة للموجه الكهربائية في الحاسب فيكون لدينا عاملين دخيلين يغيرون في الموجه الأصلية الموجات المغناطيسية و إرتداد الموجات في خطوط النقل من المراجع الجيدة.
\end{RLtext}
\autocite{GuntherRoland2005}
This is the course link: \href{https://ocw.mit.edu/courses/physics/8-02x-physics-ii-electricity-magnetism-with-an-experimental-focus-spring-2005/}{8.02x - MIT Physics II: Electricity and Magnetism. By Prof. Gunther M. Roland and Dr. Peter Dourmashkin in 2007}.
\autocite{Lewin2002}
Another course link with demonstration (note the link in the references list is the link in MIT University Website from Archive): \href{https://www.youtube.com/watch?v=rtlJoXxlSFE&list=PLyQSN7X0ro2314mKyUiOILaOC2hk6Pc3j}{Lectures by Walter Lewin for the course 8.02x - MIT Physics II: Electricity and Magnetism.}.
\begin{RLtext}
معادلة النواقل تمثل بدائرة فيها مقاومة مع ملف على التوالي متتالية مع مقاومة مع مكثف على التوازي
\end{RLtext}
The equations above used in transmission lines and wave propgation to solve their propsoed equation by expanding functions
\begin{equation}
\frac{d^2 V}{dt^2} =\frac{ 1}{\mathcal{L} C} \frac{d^2 V}{dx^2} \tag{4.1} \label{eq:frame22}
\end{equation}
\eqref{eq:frame22} as in \autocite{Kraus1999}
\newpage
\includegraphics{cables}
\\*
The picture of cables above from \autocite{Kraus1999}
\newpage
\begin{RLtext}
بالنظر إلى الصورة نلاحظ أن المرجع ذكر أن الموصلات العصبية لا تفقد أي شيء من الموجات كما أنه لا يوجد أي موجه دخيلة على الموجات التي تنقلها. شاهدت قديماً في قناة BBC برنامج عن الموجات في العقل و كيف أنه عند أختيار لون معين أو عندما تحتار في إختيار شيء ينتج نشاط للعقل بالإمكان قياسه و معرفة في أي فص من فصوص العقل الأربعة شبية بالبرنامج أدناه
\end{RLtext}
\href{https://www.bbc.co.uk/programmes/p03gvnvn}{The brain of a world champion cup stacker}
\begin{RLtext}
فالإطباء بالتأكيد لديهم المعلومة الأكيدة حول نوعية الموجات إن كانت كهربائية الألكترومغناطيسية مصاحبة لها و تسبب نوع من التأثير على الموجه. إن كانت مغناطيسية فلها خواص المغناطيس من حيث الجذب إن كانت ضوئية فهي مزيج من الخواص. ربما تكون موجه معينة ذات طابع خاص و لكن بإلإمكان قياسها ب الإلكتروكارديو دايجرام مختصره إي سي جي يقيس الموجات الكهربائية كالموجة الضوئية بإلإمكان قياس الخاصية الكهربائيه بها. أو أن المرجع عندما ذكر أن الموجات العصبية غير مفقودة أو متداخلة أخطأ
\end{RLtext}
\begin{RLtext}
ليتنا نجد مثل هذه الموصلات في الحاسب لأنه يحدث الخطأ عند نقل البيانات في الشبكة و الطريقة المستخدمة حالياً هي تصحيح الخطأ بمعادلات حسابية تضاف إلى الرسالة المرسلة لأنه لو أرسل مرسل رسالة عبر شبكة الحاسب ثم المستقبل رد هل أرسلت هذه الرسالة للتأكد ربما يكون هناك خطأ في الرسالة المرسلة أو الرسالة المرسلة من المستقبل و يحدث خطأ في الأرسال أو تأكد أن رسالة خاطئة تم أرسالها و تعتبر صحيحة
أول الطرق المستخدمه هي إضافة رقم وحيد 0 أو 1 في نهاية الرسالة فإذا كان عدد الخانات التي تحمل الرقم 1 زوجي تكون الخانة الأخيرة 1 أما إن كان فردي تكون الخانة الأخيرة 0 . في هذه الحالة يتم رمي الرسالة و طلب إرسالها مره أخرى و هذه مكلف في عملية نقل البيانات حتى أوجدت معادلات تصحيح خطأ الرسالة و هي مستخدمة في أجزاء متفرقة في الحاسب غير نقل البيانات عبر الشبكة ، مبدأ تصحيح أخطأ البيانات
\end{RLtext}
\href{https://en.wikipedia.org/wiki/Parity_bit}{Parity bit}
\\*
\href{https://en.wikipedia.org/wiki/Cyclic_redundancy_check}{Cyclic redundancy check}
\\*
\href{http://www.cs.tau.ac.il/~amnon/Classes/2017-ECC/Lectures/Lecture2.pdf}{Error Correcting Codes}
\\*
\begin{RLtext}
نحسب الإلترداد للموجات في الخطوط الناقلة بالمعادلة التالية
\end{RLtext}
\begin{equation}
\frac{V_1}{V_0} =\frac{Z_L - Z_0}{Z_L + Z_0} = \rho_v \tag{4.2} \label{eq:frame23}
\end{equation}
$ \rho_v $
\begin{RLtext}
وهذا هو معامل الإلترداد للموجات في الخطوط الناقلة للجهد الكهربائي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame23} as in \autocite{Kraus1999}
\begin{equation}
\textrm{ Where } V_0 = \mid V_0 \mid e^{\gamma x} \textrm{ The voltage of the signal that we sent } V_1 = \mid V_1 \mid e^{-\gamma x + j \zeta} \textrm{ The voltage of the signal that reflected }\tag{4.3} \label{eq:frame24}
\end{equation}
\eqref{eq:frame24} as in \autocite{Kraus1999}
\\*
$ x $
\begin{RLtext}
الأكس عبارة عن مسافة الخط الناقل
\end{RLtext}
\begin{equation}
\textrm{ Where } \gamma = \alpha + j \beta \textrm{ and } \zeta = \textrm{ is the phase shift at load L } \tag{4.4} \label{eq:frame25}
\end{equation}
\eqref{eq:frame25} as in \autocite{Kraus1999}
\begin{equation}
\textrm{ Where } \alpha = \operatorname{Re}(\sqrt{ZY}) \textrm{ and } \beta = \operatorname{Im}(\sqrt{ZY}) \tag{4.5} \label{eq:frame26}
\end{equation}
\eqref{eq:frame26} as in \autocite{Kraus1999}
\begin{equation}
\textrm{ Where } Z = R + j \omega \mathcal{L} \textrm{ and } Y = G + j \omega C \textrm{ G is the resistor parallel to the capcitor }\tag{4.6} \label{eq:frame26}
\end{equation}
\eqref{eq:frame26} as in \autocite{Kraus1999}
\begin{RLtext}
هذه الخواص تتغير بتغير المادة الناقلة ، لأن هذه الخواص تتحكم في معادلة القوة بين الشحنات الإلكترونية وهي أصغر وحدة في الموجة فمعامل السماح أو النفاذ أو التوصيل أدناه في مقام معادلة قوة التجاذب بين الشحنات و إن كبر المقام قلة قيمة قوة التجاذب بين الشحنات.
\end{RLtext}
\begin{equation}
\epsilon_{r} \epsilon_{0} \textrm{ relative premittivity multiplied by vacuum premittivity } \tag{4.7} \label{eq:frame27}
\end{equation}
\begin{RLtext}
عموماً معادلة مقاومة المواد هي
\end{RLtext}
\begin{equation}
z_0 = \sqrt{\frac{\mu_{0}}{\epsilon_{0}}}\textrm{ mobility divided by premittivity } \tag{4.8} \label{eq:frame28}
\end{equation}
\eqref{eq:frame28} as in \autocite{Kraus1999}
\\*
\href{https://en.wikipedia.org/wiki/Relative_permittivity}{premittivity}
\\*
\href{https://en.wikipedia.org/wiki/Electron_mobility}{mobility}
\begin{RLtext}
لذلك تستخدم بعض المواد حسب الرغبة توصيل أم عزل و حسب الإرتداد في المسافة الموجودة فمثلاً الدوائر ذات التردد العالي و المسافة القصيرة مثل المعالجات قد تستخدم مواد مثل الذهب بدل النحاس
\end{RLtext}
\href{https://onlinelibrary.wiley.com/doi/pdf/10.1002/9781118936160.app2}{Material Properties}
\begin{RLtext}
المقاومة في طرف الإرسال و طرف الإستقبال يجب أن تكون قيمها متناسبه حسب المسافة بين الإرسال و الأستقبال لذلك نسمي المسافة أكس لكي نوجد قيم المقاومات لتتناسب
\end{RLtext}
\begin{equation}
\textrm{ Where } Z_L \textrm{ and } Z_0 \textrm{ must match } \tag{4.9} \label{eq:frame29}
\end{equation}
\eqref{eq:frame29} as in \autocite{Kraus1999}
\begin{RLtext}
هناك معادلة لمقاومة المسافة و هي
\end{RLtext}
\begin{equation}
\textrm{ } Z_x = Z_0 \frac{Z_L + Z_0 \tanh(\gamma x)}{Z_0 + Z_L \tanh(\gamma x)} \textrm{ } Z_0 \tag{4.10} \label{eq:frame30}
\end{equation}
\eqref{eq:frame30} as in \autocite{Kraus1999}
\begin{RLtext}
هذه المعادلة تم إستخلاصها من تحويل دوال الدوائر الجا و الجتا و الظا و الظتا و دوال الأسس و القوى مع السلاسل من معادلة التيار و فرق الجهد
\end{RLtext}
\begin{equation}
\textrm{ Where } Z_x = \frac{V}{I} = \frac{\mid V_0 \mid}{\mid I_0 \mid} \phase{\delta} \left( \frac{e^{\gamma x} + \rho_{v} e^{-\gamma x}}{e^{\gamma x} - \rho_{v} e^{-\gamma x}} \right) \tag{4.11} \label{eq:frame31}
\end{equation}
\eqref{eq:frame31} as in \autocite{Kraus1999}
\newpage
\begin{frame}{References}
\printbibliography
\end{frame}
\end{document}
我的BibTex文件
% Encoding: UTF-8
@Article{Hammad2013,
author = {Mansour Hammad},
date = {2013-04-01},
journaltitle = {Numerical and Analytical Methods in Engineering (IRENA)},
title = {If f(x) is a Function in g(x), what are the Coefficients of that Function? A New Expansion for Analytic Function in Standard Form f(x) = Segma k=0 to infinity = S k (g(x) – M) to the power of k},
}
@Misc{Lewin2002,
author = {Walter Lewin},
title = {8.02X Physics II: Electricity and Magnetism, Spring 2002. Massachusetts Institute of Technology: MIT OpenCourseWare.},
howpublished = {https://www.youtube.com/channel/UCiEHVhv0SBMpP75JbzJShqw},
note = {Accessed on 2020-05-05},
url = {https://web.archive.org/web/20111229055249/http://ocw.mit.edu/courses/physics/8-02-electricity-and-magnetism-spring-2002},
month = mar,
year = {2002},
}
@Misc{GuntherRoland2005,
author = {Gunther Roland, and Peter Dourmashkin},
title = {8.02X Physics II: Electricity and Magnetism with an Experimental Focus, Spring 2005. Massachusetts Institute of Technology: MIT OpenCourseWare.},
howpublished = {https://ocw.mit.edu/courses/physics/8-02x-physics-ii-electricity-magnetism-with-an-experimental-focus-spring-2005},
note = {Accessed on 2020-05-05},
url = {https://ocw.mit.edu/courses/physics/8-02x-physics-ii-electricity-magnetism-with-an-experimental-focus-spring-2005},
month = mar,
year = {2005},
}
@Book{Flint2012,
author = {Flint, James and Hargreaves, Martin and Davison, Robert and Croft, Anthony},
date = {2012-12-04},
title = {Engineering Mathematics : A Foundation for Electronic, Electrical, Communications and Systems Engineers},
}
@Book{Kraus1999,
author = {John Daniel Kraus and Daniel A. Fleisch},
date = {1999-01-01},
title = {Electromagnetics with Applications},
}
@Comment{jabref-meta: databaseType:biblatex;}
结果是此链接中的参考页（第一个参考），因为第二个正在尝试不使用阿拉伯语的BibTex文件https://drive.google.com/file/d/1RdBrj0wMEilmaT9ZxTCBQVT7zpleaIYz/viewŋŊßßþÞ工程数学，您可以在工程学之前看到字母
2个回答
0
投票
投票
问题来自arabtex和apacase宏之间的交互。如果您确保所有引用均已包含在正确的大小写中，则可以像这样关闭宏：
\documentclass{amsart}
\usepackage[T1]{fontenc}
\usepackage{arabtex}
\usepackage[style=apa]{biblatex}
\makeatletter
\DeclareFieldFormat{apacase}{#1}
\makeatother
\begin{filecontents*}[overwrite]{\jobname.bib}
@Book{Kraus1999,
author = {John Daniel Kraus and Daniel A. Fleisch},
date = {1999-01-01},
title = {Electromagnetics with Applications},
}
\end{filecontents*}
\addbibresource{\jobname.bib}
\begin{document}
\autocite{Kraus1999}
\printbibliography
\end{document}
0
投票
投票
\documentclass{amsart}
\usepackage[T1]{fontenc}
\usepackage{arabtex}
\usepackage{graphicx}
\graphicspath{ {./images/} }
\usepackage{hyperref}
\usepackage{boondox-cal}
\usepackage[margin=0.5in]{geometry}
\usepackage{steinmetz}
\usepackage[style=apa]{biblatex}
\usepackage{utf8}
\makeatletter
\DeclareFieldFormat{apacase}{#1}
\makeatother
\begin{filecontents*}[overwrite]{\jobname.bib}
@Article{Hammad2013,
author = {Mansour Hammad},
date = {2013-04-01},
journaltitle = {Numerical and Analytical Methods in Engineering (IRENA)},
title = {If f(x) is a Function in g(x), what are the Coefficients of that Function? A New Expansion for Analytic Function in Standard Form f(x) = Segma k=0 to infinity = S k (g(x) – M) to the power of k},
}
@Misc{Lewin2002,
author = {Walter Lewin},
title = {8.02X Physics II: Electricity and Magnetism, Spring 2002. Massachusetts Institute of Technology: MIT OpenCourseWare.},
howpublished = {https://www.youtube.com/channel/UCiEHVhv0SBMpP75JbzJShqw},
note = {Accessed on 2020-05-05},
url = {https://web.archive.org/web/20111229055249/http://ocw.mit.edu/courses/physics/8-02-electricity-and-magnetism-spring-2002},
month = mar,
year = {2002},
}
@Misc{GuntherRoland2005,
author = {Gunther Roland, and Peter Dourmashkin},
title = {8.02X Physics II: Electricity and Magnetism with an Experimental Focus, Spring 2005. Massachusetts Institute of Technology: MIT OpenCourseWare.},
howpublished = {https://ocw.mit.edu/courses/physics/8-02x-physics-ii-electricity-magnetism-with-an-experimental-focus-spring-2005},
note = {Accessed on 2020-05-05},
url = {https://ocw.mit.edu/courses/physics/8-02x-physics-ii-electricity-magnetism-with-an-experimental-focus-spring-2005},
month = mar,
year = {2005},
}
@Book{Flint2012,
author = {Flint, James and Hargreaves, Martin and Davison, Robert and Croft, Anthony},
date = {2012-12-04},
title = {Engineering Mathematics : A Foundation for Electronic, Electrical, Communications and Systems Engineers},
}
@Book{Kraus1999,
author = {John Daniel Kraus and Daniel A. Fleisch},
date = {1999-01-01},
title = {Electromagnetics with Applications},
}
\end{filecontents*}
\addbibresource{\jobname.bib}
\begin{document}
%
\setcode{utf8}
\section{Power Series}
\setarab
\fullvocalize
\arabtrue
\begin{RLtext}
الدوال بالإمكان تكوينها كمجموعه من حدود تعطي نتيجة الدالة إذا كانت الحدود غير منتهية و نتيجة تقريبية للدالة في حالة كانت الحدود محددة العدد و هذا ما يستخدم في الحاسب و تحويل الدوال من صيغيتها في الطبيعه إلى صيغتها في الأجهزه الإلكترونية لتكون مرئية أو مسموعه فعلى سبيل المثال جرب الموقع التالي و تأكد أن المسموع لك هو بين 20 هرتز إلى 20,000 هرتز و الدالة عندما نجمعها مع مجموعه مشاببه لها في تردد زمني معني يتكون لنا صوت
\end{RLtext}
\href{http://meettechniek.info/additional/additive-synthesis.html}{Sounds}
\begin{RLtext}
جرب الرابط الثاني بالإسفل و تأكد أن الصور و الرسمات يجسدها مجموعه من الدوال الرياضية في الحاسب و عند تجميع أكثر من صورة في تردد زمني معين يتكون لنا مقطع مرئي و بإمكان إضافة له موجات من الصوت فيصبح فلم
\end{RLtext}
\href{https://blogs.scientificamerican.com/guest-blog/making-mathematical-art/}{Pictures}
\\*
\begin{equation}
1 + x + x^2 + x^3 + .... \tag{1.1} \label{eq:frame0}
\end{equation}
\begin{equation}
1 + x + \frac{x^2}{2} + \frac{x^3}{6} + .... \tag{1.2} \label{eq:frame1}
\end{equation}
\begin{RLtext}
الدالة
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame0} from \autocite{Flint2012}
\begin{RLtext}
و الدالة
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame1} from \autocite{Flint2012}
\begin{RLtext}
عبارة عن مجموعة حدود تمثل دوال أخرى
\end{RLtext}
\subsection{Sine}
\begin{equation}
\sin x = x - \frac{x^3}{3!} + \frac{x^5}{5!} - \frac{x^7}{7!} + ... \textrm{ where the degree } x \textrm{ in radians} \tag{1.1.1} \label{eq:frame2}
\end{equation}
\begin{RLtext}
تكوين دالة الجا ، بهذا التكوين نستخدمها أستخدام أمثل في التطبيقات الهندسية عندما نواجه الأعداد التخيليه و ليس بإمكان إيجاد قيمة جذر سالب واحد و لكن عند ضرب عدد تخيلي بأخر فإننا نحصل على القيمة سالب واحد و تتسهل المعادلة بدل إيجاد قيمة عدد تخيلي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame2} from \autocite{Flint2012}
\begin{equation}
\sin 0.5 = 0.5 - \frac{(0.5)^3}{3!} + \frac{(0.5)^5}{5!} - \frac{(0.5)^7}{7!} + ... \tag{1.1.2} \label{eq:frame3}
\end{equation}
this eq \autocite{JamesFlint2012} From \eqref{eq:frame3} $\sin 0.5 \approx 0.5 - 0.0208333 + 0.0002604 = 0.4794271$
\begin{equation}
\sin x \approx x \textrm{ where the degree } x \textrm{ is small and measured in radians} \tag{1.1.3} \label{eq:frame4}
\end{equation}
\begin{RLtext}
قيمة تقريبية لتكوين دالة الجا
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame4} from \autocite{Flint2012}
\subsection{Cosine}
\begin{equation}
\cos x = 1 - \frac{x^2}{2!} + \frac{x^4}{4!} - \frac{x^6}{6!} + ... \tag{1.2.1} \label{eq:frame5}
\end{equation}
\begin{RLtext}
تكوين دالة الجتا ، بهذا التكوين نستخدمها أستخدام أمثل في التطبيقات الهندسية عندما نواجه الأعداد التخيليه و ليس بإمكان إيجاد قيمة جذر سالب واحد و لكن عند ضرب عدد تخيلي بأخر فإننا نحصل على القيمة سالب واحد و تتسهل المعادلة بدل إيجاد قيمة عدد تخيلي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame5} from \autocite{Flint2012}
\begin{equation}
\cos x \approx 1 - \frac{x}{2!} \textrm{ where the degree } x \textrm{ is small and measured in radians} \tag{1.2.2} \label{eq:frame6}
\end{equation}
\begin{RLtext}
قيمة تقريبية لتكوين دالة الجتا
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame6} from \autocite{Flint2012}
\subsection{Exponential}
\begin{equation}
\exp^x = 1 + x + \frac{x^2}{2!} + \frac{x^3}{3!} + \frac{x^4}{4!} + ... \tag{1.3.1} \label{eq:frame7}
\end{equation}
\begin{RLtext}
تكوين الدالة الأسية ، بهذا التكوين نستخدمها أستخدام أمثل في التطبيقات الهندسية عندما نواجه الأعداد التخيليه و ليس بإمكان إيجاد قيمة جذر سالب واحد و لكن عند ضرب عدد تخيلي بأخر فإننا نحصل على القيمة سالب واحد و تتسهل المعادلة بدل إيجاد قيمة عدد تخيلي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame7} from \autocite{Flint2012}
\section{Complex Number}
\noindent
\begin{RLtext}
الأعداد التخيليه
\end{RLtext}
$\mathbb{C}$
$a+bi$ \\
$i^2=-1$ \\
$\mathbb{C}$
$a+bj$ \\
$j^2=-1$ \\
$\Re(z)$ and $\operatorname{Re}(z)$ \\
$\Im(z)$ and $\operatorname{Im}(z)$ \\
\begin{equation}
\exp^x = 1 + x + \frac{x^2}{2!} + \frac{x^3}{3!} + \frac{x^4}{4!} + ... \tag{2.1} \label{eq:frame8}
\end{equation}
\begin{RLtext}
تكوين الدالة الأسية ، بهذا التكوين نستخدمها أستخدام أمثل في التطبيقات الهندسية عندما نواجه الأعداد التخيليه و ليس بإمكان إيجاد قيمة جذر سالب واحد و لكن عند ضرب عدد تخيلي بأخر فإننا نحصل على القيمة سالب واحد و تتسهل المعادلة بدل إيجاد قيمة عدد تخيلي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame8} from \autocite{Flint2012}
\subsection{The exponential form of a complex number}
\noindent
\\*
From \eqref{eq:frame8} from \autocite{Flint2012}
\begin{equation}
\exp^{j\theta} = \cos \theta + j \sin \theta \tag{2.1.1} \label{eq:frame9}
\end{equation}
\begin{RLtext}
تحويل الدالة الأسية عندما يكون العدد التخيلي في الأس موجب إلى جا و جتا، بهذا التحويل نستخدم الدوال و نغييرها في التطبيقات الهندسية عندما نواجه الأعداد التخيليه و ليس بإمكان إيجاد قيمة جذر سالب واحد و لكن عند ضرب عدد تخيلي بأخر فإننا نحصل على القيمة سالب واحد و تتسهل المعادلة بدل إيجاد قيمة عدد تخيلي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame9} from \autocite{Flint2012}
\begin{equation}
\exp^{-j\theta} = \cos \theta - j \sin \theta \tag{2.1.2} \label{eq:frame10}
\end{equation}
\begin{RLtext}
تحويل الدالة الأسية عندما يكون العدد التخيلي في الأس سالب إلى جا و جتا، بهذا التحويل نستخدم الدوال و نغييرها في التطبيقات الهندسية عندما نواجه الأعداد التخيليه و ليس بإمكان إيجاد قيمة جذر سالب واحد و لكن عند ضرب عدد تخيلي بأخر فإننا نحصل على القيمة سالب واحد و تتسهل المعادلة بدل إيجاد قيمة عدد تخيلي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame10} from \autocite{JamesFlint2012}
\begin{equation}
\sin \theta = \frac{\left[e^{j\theta} - e^{-j\theta}\right] }{2j} \tag{2.1.3} \label{eq:frame11}
\end{equation}
\begin{RLtext}
تحويل دالة الجا إلى دالة أسية ، بهذا التحويل نستخدم الدوال و نغييرها في التطبيقات الهندسية عندما نواجه الأعداد التخيليه و ليس بإمكان إيجاد قيمة جذر سالب واحد و لكن عند ضرب عدد تخيلي بأخر فإننا نحصل على القيمة سالب واحد و تتسهل المعادلة بدل إيجاد قيمة عدد تخيلي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame11} from \autocite{Flint2012}
\begin{equation}
\cos \theta = \frac{\left[e^{j\theta} + e^{-j\theta}\right] }{2} \tag{2.1.4} \label{eq:frame12}
\end{equation}
\begin{RLtext}
تحويل دالة الجتا إلى دالة أسية ، بهذا التحويل نستخدم الدوال و نغييرها في التطبيقات الهندسية عندما نواجه الأعداد التخيليه و ليس بإمكان إيجاد قيمة جذر سالب واحد و لكن عند ضرب عدد تخيلي بأخر فإننا نحصل على القيمة سالب واحد و تتسهل المعادلة بدل إيجاد قيمة عدد تخيلي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame12} from \autocite{Flint2012}
\section{Taylor Series, Maclaurin Series and Mansour’s theorem}
\noindent
\\*
Taylor Series
\noindent
\begin{equation}
f(x) = f(0) + \frac{f'(0)}{1!} (x -a)^1 + \frac{f(0)}{2!} (x -a)^2 + \frac{f'(0)}{3!} (x-a)^3 + \dotsb = \sum_{k=0}^\infty \frac{f^{\left(k\right)}(0)}{k!} (x-a)^k \tag{3.1} \label{eq:frame13}
\end{equation}
\begin{RLtext}
سلسلة تايلور للقوى عبارة عن تكوين الدالة من القيمة الأبتدائية للدالة عند عدد معين ثم جمع مشتقات الدالة عند القيمة الأبتدائية مضروب في المتغير مطروح منه العدد المعين، المضروب يكون مروفع للأس أو القوة لرقم الحد أبتداء من الحد الثالث الأس الثاني أو للقوة 2 لأن الحد الأول 0 و الحد الثاني 1 و ناتج الأس أو القوة للحد الأول و الثاني عبارة عن 1 و نفس الدالة على التوالي، ثم نقسم على مضروب رقم الحد
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame13} from \autocite{Flint2012}
\\*
Maclaurin Series
\begin{equation}
f(x) = f(0) + \frac{f'(0)}{1!}x + \frac{f(0)}{2!}x^2 + \frac{f'(0)}{3!}x^3+\dotsb = \sum_{k=0}^\infty \frac{f^{\left(k\right)}(0)}{k!} x^k \tag{3.2} \label{eq:frame14}
\end{equation}
\begin{RLtext}
سلسلة ماك لورين للقوى نفس سلسلة تايلور مع جعل العدد الثابت صفر فتكوين الدالة من قيمة الدالة الأبتدائية عند صفر و لا يكون هناك طرح لأنك تطرح من صفر
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame14} from \autocite{Flint2012}
Mansour Series
\begin{equation}
f(x) = \dfrac{\sum\limits_{k=0}^{\infty} f_k (m) (g(m) -M)^k }{k!} \tag{3.3} \label{eq:frame15}
\end{equation}
\eqref{eq:frame15} \autocite{Hammad2013}
Explaintaion of Mansour Series
Let
\begin{equation}
f(x) = \sum_{k=0}^{\infty} S_k (g(m) -M)^k \textrm{ Where } S_k \textrm{ is a constant and } M \textrm{ is the value of the function } g(m) \textrm{ at variable } m \tag{3.4} \label{eq:frame16}
\end{equation}
\eqref{eq:frame16} \autocite{Hammad2013}
\begin{equation}
f_k(x) = \frac{f'_k(x)}{g'(m)} \textrm{ Where } f' \textrm{ and } g' \textrm{ are the functions first derivatives }\tag{3.5} \label{eq:frame17}
\end{equation}
\eqref{eq:frame17} \autocite{Hammad2013}
In the papaer \autocite{Hammad2013}
\href{https://www.researchgate.net/publication/277597486_Numerical_and_Analytical_Methods_in_Engineering_IRENA_If_fx_is_a_Function_in_gx_what_are_the_Coefficients_of_that_Function_A_New_Expansion_for_Analytic_Function_in_Standard_Form_fx_S_k0_S_k_gx_-_Mk/link/556e1db608aeab777226a184/download}{An article by Mansour Hammad}
\begin{RLtext}
في المثال الأول عند التعويض بقيمة للمتغيير
\end{RLtext}
\begin{equation}
f(x) = g(x)^2 \textrm{ Where } g(x) = x^2 + x -6 \textrm{ The result is } f(x) = x^4 + 2 x^3 - 11 x^2 -12 x + 36 \tag{3.6} \label{eq:frame18}
\end{equation}
\eqref{eq:frame18} \autocite{Hammad2013}
\begin{RLtext}
نعوض عن قيمة المتغير ب 4 على سبيل المثال
\end{RLtext}
\begin{equation}
f(x) = g(x)^2 \textrm{ Where } g(x) = 4^2 + 4 -6 = 16 + 4 -6 = 14^2 = 196 \textrm{ The result is } \tag{3.7} \label{eq:frame19}
\end{equation}
\eqref{eq:frame19}
\begin{equation}
f(x) = 4^4 + 2 4^3 - 11 4^2 -12 4 + 36 = 256 + 2(64) - 11(16) - 12(4) + 36 = 256 +128 -176 - 48 + 36 = 196 \textrm{ Both gives the same result } \tag{3.8} \label{eq:frame20}
\end{equation}
\eqref{eq:frame20}
\begin{RLtext}
الرابط بين الدالتين المذكورتين في المقالة هو أن أحدهما تساوي الدالة نفسها مضروبة في نفسها أكثر من مرة أي أنها من توليد القوى للدالة، بمعنى أخرى دالة تساوي الجذر التربيعي لدالة أخرى أو الجذر التكعيبي أو .... الخ. علماً أن المقالة في أخطأ أملائية في مقدمة المقالة المقطع الثاني إذاً - ثم كتبت من، ولم تصصح من مراجعي المقالة قبل النشر و لكن المادة العلمية عبارة عن طريقة جديدة مشابهه لطرق أخرى تنشر في مجلات علمية عديدة. الذي لم أجد له منطق هو جعل القيمة الإبتدائية للدالة في السلسلة مساوي لقيمة الدالة، فقيمة الدالة عند أول قيمة لها في السلسلة المجموعة برمز سيجما مساوي لقيمة الدالة كما في القاعدة 21 في المقالة. فهل هذا شرط لتطبيق السلسلة أن يكون الحد الأول مساوي للدالة نفسها، إذا كان كذلك فأن بقية الحدود عبارة عن زيادة لا حاجة لها.
\end{RLtext}
\begin{equation}
f(x) = g(x)^2 or f(x) = g(x)^3 \tag{3.9} \label{eq:frame21}
\end{equation}
\eqref{eq:frame21} as in \autocite{Hammad2013}
\newpage
\section{Transmission Lines}
\begin{RLtext}
الموجات تمثل بدوال و الأصوات و الصور و الأفلام في الطبيعة عبارة عن إندماج موجات مع بعضها مما يؤدي إلى إندماج دوال مع بعضها، عند تمثيل هذه الأشياء الطبيعية على الحاسب فأننا نحتاج إلى تحويلها من صيغتها الطبيعية الغير منتهية في علم الجبر و الحساب تسمى متسلسلة لا نهائية إلى صيغة حاسوبية محدودة أو ما يسمى في علم الجبر و الحساب المجاميع المنتهية، هي تمثل المتسلسلة اللانهائيه بطريقة تقريبية. هذه الموجات تحتاج إلى وسط ينقلها من مكان إلى آخر و عند نقلها يتكون هناك ما يسمى بإرتداد الموجات عند النقل في خطوط النقل و أيضاً الموجات المتولدة من الموجات المغناطيسية المصاحبة للموجه الكهربائية في الحاسب فيكون لدينا عاملين دخيلين يغيرون في الموجه الأصلية الموجات المغناطيسية و إرتداد الموجات في خطوط النقل من المراجع الجيدة.
\end{RLtext}
\autocite{GuntherRoland2005}
This is the course link: \href{https://ocw.mit.edu/courses/physics/8-02x-physics-ii-electricity-magnetism-with-an-experimental-focus-spring-2005/}{8.02x - MIT Physics II: Electricity and Magnetism. By Prof. Gunther M. Roland and Dr. Peter Dourmashkin in 2007}.
\autocite{Lewin2002}
Another course link with demonstration (note the link in the references list is the link in MIT University Website from Archive): \href{https://www.youtube.com/watch?v=rtlJoXxlSFE&list=PLyQSN7X0ro2314mKyUiOILaOC2hk6Pc3j}{Lectures by Walter Lewin for the course 8.02x - MIT Physics II: Electricity and Magnetism.}.
\begin{RLtext}
معادلة النواقل تمثل بدائرة فيها مقاومة مع ملف على التوالي متتالية مع مقاومة مع مكثف على التوازي
\end{RLtext}
The equations above used in transmission lines and wave propgation to solve their propsoed equation by expanding functions
\begin{equation}
\frac{d^2 V}{dt^2} =\frac{ 1}{\mathcal{L} C} \frac{d^2 V}{dx^2} \tag{4.1} \label{eq:frame22}
\end{equation}
\eqref{eq:frame22} as in \autocite{Kraus1999}
\newpage
\includegraphics{cables}
\\*
The picture of cables above from \autocite{Kraus1999}
\newpage
\begin{RLtext}
بالنظر إلى الصورة نلاحظ أن المرجع ذكر أن الموصلات العصبية لا تفقد أي شيء من الموجات كما أنه لا يوجد أي موجه دخيلة على الموجات التي تنقلها. شاهدت قديماً في قناة BBC برنامج عن الموجات في العقل و كيف أنه عند أختيار لون معين أو عندما تحتار في إختيار شيء ينتج نشاط للعقل بالإمكان قياسه و معرفة في أي فص من فصوص العقل الأربعة شبية بالبرنامج أدناه
\end{RLtext}
\href{https://www.bbc.co.uk/programmes/p03gvnvn}{The brain of a world champion cup stacker}
\begin{RLtext}
فالإطباء بالتأكيد لديهم المعلومة الأكيدة حول نوعية الموجات إن كانت كهربائية الألكترومغناطيسية مصاحبة لها و تسبب نوع من التأثير على الموجه. إن كانت مغناطيسية فلها خواص المغناطيس من حيث الجذب إن كانت ضوئية فهي مزيج من الخواص. ربما تكون موجه معينة ذات طابع خاص و لكن بإلإمكان قياسها ب الإلكتروكارديو دايجرام مختصره إي سي جي يقيس الموجات الكهربائية كالموجة الضوئية بإلإمكان قياس الخاصية الكهربائيه بها. أو أن المرجع عندما ذكر أن الموجات العصبية غير مفقودة أو متداخلة أخطأ
\end{RLtext}
\begin{RLtext}
ليتنا نجد مثل هذه الموصلات في الحاسب لأنه يحدث الخطأ عند نقل البيانات في الشبكة و الطريقة المستخدمة حالياً هي تصحيح الخطأ بمعادلات حسابية تضاف إلى الرسالة المرسلة لأنه لو أرسل مرسل رسالة عبر شبكة الحاسب ثم المستقبل رد هل أرسلت هذه الرسالة للتأكد ربما يكون هناك خطأ في الرسالة المرسلة أو الرسالة المرسلة من المستقبل و يحدث خطأ في الأرسال أو تأكد أن رسالة خاطئة تم أرسالها و تعتبر صحيحة
أول الطرق المستخدمه هي إضافة رقم وحيد 0 أو 1 في نهاية الرسالة فإذا كان عدد الخانات التي تحمل الرقم 1 زوجي تكون الخانة الأخيرة 1 أما إن كان فردي تكون الخانة الأخيرة 0 . في هذه الحالة يتم رمي الرسالة و طلب إرسالها مره أخرى و هذه مكلف في عملية نقل البيانات حتى أوجدت معادلات تصحيح خطأ الرسالة و هي مستخدمة في أجزاء متفرقة في الحاسب غير نقل البيانات عبر الشبكة ، مبدأ تصحيح أخطأ البيانات
\end{RLtext}
\href{https://en.wikipedia.org/wiki/Parity_bit}{Parity bit}
\\*
\href{https://en.wikipedia.org/wiki/Cyclic_redundancy_check}{Cyclic redundancy check}
\\*
\href{http://www.cs.tau.ac.il/~amnon/Classes/2017-ECC/Lectures/Lecture2.pdf}{Error Correcting Codes}
\\*
\begin{RLtext}
نحسب الإلترداد للموجات في الخطوط الناقلة بالمعادلة التالية
\end{RLtext}
\begin{equation}
\frac{V_1}{V_0} =\frac{Z_L - Z_0}{Z_L + Z_0} = \rho_v \tag{4.2} \label{eq:frame23}
\end{equation}
$ \rho_v $
\begin{RLtext}
وهذا هو معامل الإلترداد للموجات في الخطوط الناقلة للجهد الكهربائي
\end{RLtext}
\eqref{eq:frame23} as in \autocite{Kraus1999}
\begin{equation}
\textrm{ Where } V_0 = \mid V_0 \mid e^{\gamma x} \textrm{ The voltage of the signal that we sent } V_1 = \mid V_1 \mid e^{-\gamma x + j \zeta} \textrm{ The voltage of the signal that reflected }\tag{4.3} \label{eq:frame24}
\end{equation}
\eqref{eq:frame24} as in \autocite{Kraus1999}
\\*
$ x $
\begin{RLtext}
الأكس عبارة عن مسافة الخط الناقل
\end{RLtext}
\begin{equation}
\textrm{ Where } \gamma = \alpha + j \beta \textrm{ and } \zeta = \textrm{ is the phase shift at load L } \tag{4.4} \label{eq:frame25}
\end{equation}
\eqref{eq:frame25} as in \autocite{Kraus1999}
\begin{equation}
\textrm{ Where } \alpha = \operatorname{Re}(\sqrt{ZY}) \textrm{ and } \beta = \operatorname{Im}(\sqrt{ZY}) \tag{4.5} \label{eq:frame26}
\end{equation}
\eqref{eq:frame26} as in \autocite{Kraus1999}
\begin{equation}
\textrm{ Where } Z = R + j \omega \mathcal{L} \textrm{ and } Y = G + j \omega C \textrm{ G is the resistor parallel to the capcitor }\tag{4.6} \label{eq:frame26}
\end{equation}
\eqref{eq:frame26} as in \autocite{Kraus1999}
\begin{RLtext}
هذه الخواص تتغير بتغير المادة الناقلة ، لأن هذه الخواص تتحكم في معادلة القوة بين الشحنات الإلكترونية وهي أصغر وحدة في الموجة فمعامل السماح أو النفاذ أو التوصيل أدناه في مقام معادلة قوة التجاذب بين الشحنات و إن كبر المقام قلة قيمة قوة التجاذب بين الشحنات.
\end{RLtext}
\begin{equation}
\epsilon_{r} \epsilon_{0} \textrm{ relative premittivity multiplied by vacuum premittivity } \tag{4.7} \label{eq:frame27}
\end{equation}
\begin{RLtext}
عموماً معادلة مقاومة المواد هي
\end{RLtext}
\begin{equation}
z_0 = \sqrt{\frac{\mu_{0}}{\epsilon_{0}}}\textrm{ mobility divided by premittivity } \tag{4.8} \label{eq:frame28}
\end{equation}
\eqref{eq:frame28} as in \autocite{Kraus1999}
\\*
\href{https://en.wikipedia.org/wiki/Relative_permittivity}{premittivity}
\\*
\href{https://en.wikipedia.org/wiki/Electron_mobility}{mobility}
\begin{RLtext}
لذلك تستخدم بعض المواد حسب الرغبة توصيل أم عزل و حسب الإرتداد في المسافة الموجودة فمثلاً الدوائر ذات التردد العالي و المسافة القصيرة مثل المعالجات قد تستخدم مواد مثل الذهب بدل النحاس
\end{RLtext}
\href{https://onlinelibrary.wiley.com/doi/pdf/10.1002/9781118936160.app2}{Material Properties}
\begin{RLtext}
المقاومة في طرف الإرسال و طرف الإستقبال يجب أن تكون قيمها متناسبه حسب المسافة بين الإرسال و الأستقبال لذلك نسمي المسافة أكس لكي نوجد قيم المقاومات لتتناسب
\end{RLtext}
\begin{equation}
\textrm{ Where } Z_L \textrm{ and } Z_0 \textrm{ must match } \tag{4.9} \label{eq:frame29}
\end{equation}
\eqref{eq:frame29} as in \autocite{Kraus1999}
\begin{RLtext}
هناك معادلة لمقاومة المسافة و هي
\end{RLtext}
\begin{equation}
\textrm{ } Z_x = Z_0 \frac{Z_L + Z_0 \tanh(\gamma x)}{Z_0 + Z_L \tanh(\gamma x)} \textrm{ } Z_0 \tag{4.10} \label{eq:frame30}
\end{equation}
\eqref{eq:frame30} as in \autocite{Kraus1999}
\begin{RLtext}
هذه المعادلة تم إستخلاصها من تحويل دوال الدوائر الجا و الجتا و الظا و الظتا و دوال الأسس و القوى مع السلاسل من معادلة التيار و فرق الجهد
\end{RLtext}
\begin{equation}
\textrm{ Where } Z_x = \frac{V}{I} = \frac{\mid V_0 \mid}{\mid I_0 \mid} \phase{\delta} \left( \frac{e^{\gamma x} + \rho_{v} e^{-\gamma x}}{e^{\gamma x} - \rho_{v} e^{-\gamma x}} \right) \tag{4.11} \label{eq:frame31}
\end{equation}
\eqref{eq:frame31} as in \autocite{Kraus1999}
%
\newpage
\printbibliography
\end{document}
最新问题
- 如何使用 terrform google_privileged_access_manager_entitlement 配置角色绑定列表
- dnd-kit 在拖动列表中的项目时显示预览线
- 调试派生宏在最后一个字段添加额外的“&”
- 根据laravel中的id显示另一个数据库表中的记录/数据
- 用于调试的派生宏将额外的 & 添加到最后一个字段
- ubunutu 服务器中 React 应用程序的 NginX 配置
- macOS 上 IDE 版本升级后找不到 CLion 标准 C++ 头文件
- 无边界 C++ 窗口不会触发 Windows 11 的停靠面板
- 问题：通过 OneSignal 发送通知时出现 403 禁止错误
- 用具有逻辑 && (AND) 运算符的单个 if 语句替换嵌套的 if 语句，以实现相同的输出
- 无法计算未实现 ICollection 的数据源的计数。
- Micronaut GraalVM Sendgrid AWS lambda 应用程序在尝试发送电子邮件时不断收到从 Sendgrid 返回的 400 信息
- 我收到此错误“不鼓励使用直接数据库调用”
- 8086汇编语言2位整数打印
- c# 格式化行到列
- 通过路由器加载framer-motion页面时出现问题
- 已解决 - WatchOS 11 - 带有 SSH 脚本的快捷方式返回“无法使用非活动帐户发送”
- WatchOS 11 - SSH 脚本快捷方式返回“无法使用非活动帐户发送”
- 删除tcolorbox中内框的圆角
- .txt 文件的 Windows 11 上下文菜单操作
© www.soinside.com 2019 - 2024. All rights reserved.